@PHDTHESIS{ 2018:1242341103,
 	title = {Acoplamentos não-mínimos de dimensão cinco com violação da simetria de Lorentz nos setores eletrofraco e hadrônico},
 	year = {2018},
 	url = "https://tedebc.ufma.br/jspui/handle/tede/tede/4416",
 	abstract = "Um dos principais ferramentais, na atualidade, para abordar a violação das simetrias de Lo-
 rentz/CPT em sistemas físicos é o Modelo Padrão Estendido mínimo (MPEm), desenvolvido por
 
 Colladay & Kostelecky nos idos de 1997, que corresponde a uma extensão do Modelo Padrão
 com estrutura de grupo SU (3) × SU (2) × U (1) contemplando termos que violam a simetria de
 Lorentz e, às vezes, a simetria CPT em todos os setores deste último. O MPEm tem sido objeto
 de investigação em seus vários setores, principalmente nos setores eletromagnético CPT-ímpar e
 CPT-par, bem como no setor fermiônico. Extensões não-mínimas do MPEm, envolvendo derivadas
 superiores, foram desenvolvidas tanto no setor de fótons, quanto no setor fermiônico. Contudo, até
 o início das atividades desta tese, não havia, na literatura, exemplos de interações não-mínimas
 nos setores eletrofraco e hadrônico. Visando preencher esta lacuna da literatura, introduzimos as
 primeiras propostas de acoplamentos não-mínimos nesses setores. Propomos duas possibilidades
 de interações não-mínimas, CPT-ímpares, de dimensão cinco entre os léptons e os bósons vetoriais
 no contexto da derivada covariante do modelo de GSW (Glashow-Salam-Weinberg). A primeira
 possibilidade de acoplamento NM, no setor U (1)Y
 
 do modelo GSW, foi introduzida através da
 
 derivada covariante: Dμ = ∂μ − igT · Wμ − i
 g
 ′
 2
 Y Bμ + ig′
 2Y BμνC
 ν
 , com C
 ν
 sendo um 4−vetor
 fixo que estabelece uma direção previlegiada no espaço-tempo, violando a simetria de Lorentz.
 Uma segunda interação não-mínima, invariante de gauge no setor SU (2)L
 
 do modelo GSW, pode
 
 ser proposta como Dμ = ∂μ − igT · Wμ − i
 g
 ′
 2
 Y Bμ + ig′
 3
 (T · Wμν) V
 ν
 , onde V
 ν
 é um 4−vetor
 que viola a simetria de Lorentz. Determinamos primeiro as contribuições de VL para as correntes
 eletrofracas. Em seguida, avaliamos as correções de VL às taxas de decaimento dos seguintes
 mediadores: Z0 →  ̄l + l e W− → l + ν ̄l
 
 . Usando estes resultados e a incerteza experimental
 nas medidas, limitamos a magnitude dos parâmetros de VL, alcançando limites superiores da
 ordem de 10−5
 (GeV )
 −1
 e 10−4
 (GeV )
 −1
 . Também, propusemos acoplamentos NMs de rank-1,
 rank-2, rank-3 e rank-4, com VL, na densidade lagrangeana do modelo GSW. Constatamos que,
 entre esses acoplamentos, aqueles de rank-1 e rank-3 não apresentam assinatura de EDM como
 ocorre com os acoplamentos de rank-2 e rank-4. Utilizando as medidas de EDM de elétrons,
 obtemos limites superiores da ordem de até 10−16 (GeV )
 
 −1 para nossos parâmetros de VL. Por
 fim, apresentamos duas propostas de interações não-mínimas, CPT-ímpares, de dimensão cinco
 no modelo de Kroll, Lee e Zumino (KLZ), dotado de vector meson dominance (VMD), por meio
 da derivada covariante: Dμ = (∂μ + igρππρμ + ieAμ + igρ ̄ μνξ
 
 ν + igF ̃ μνξ
 ν
 ), onde ξ
 ν desempenha
 
 o papel de um 4−vetor que viola a simetria de Lorentz. O ACNM, igF ̃ μνξ
 ν
 , entre os fótons
 e a corrente de píons foi inserido para preservar o conceito de VMD neste modelo com VL.
 Determinamos as contribuições de VL para a taxa de decaimento do decaimento
 ρ
 0 → π
 − + π
 +
 
 ,
 bem como para o fator de forma tipo-tempo do pion que produz correções de VL ao momento
 magnético anômalo do múon através do canal
 e
 −e
 + → π
 −π
 +
 
 . Usando estes resultados e as
 incertezas nas medidas experimentais dessa taxa de decaimento e do momento magnético anômalo
 do múon, obtivemos os seguintes limites superiores para a magnitude do nosso parâmetro de
 VL: gξ ̄ 0 < 5, 0 × 10−1
 (GeV) −1
 , gξ ̄ 0 < 2, 0 × 10−1 GeV−1",
 	publisher = {Universidade Federal do Maranhão},
 	scholl = {PROGRAMA DE PÓS-GRADUAÇÃO EM FÍSICA/CCET},
 	note = {DEPARTAMENTO DE FÍSICA/CCET}
}